法蘭類型大全
脈沖切邊法蘭
材料：不銹鋼 碳鋼 合金鋼
交期：標(biāo)準(zhǔn)法蘭常年現(xiàn)貨
描述：聯(lián)系站長免費(fèi)領(lǐng)取法蘭標(biāo)準(zhǔn)及重量表
規(guī)格： DN20-DN3000
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隨著各種新手段、新工藝的應(yīng)用，屏蔽材料向著 屏蔽效能 (shieldingeffectiveness，SE)高 、頻率 范 圍 寬、重量輕的方向發(fā)展 ，而對(duì)于材料屏蔽效能的測(cè)試 方法僅限于標(biāo)準(zhǔn)規(guī)定 的幾種。 目前，各標(biāo)準(zhǔn)規(guī)定及 常用的材料屏蔽效能測(cè)試方法主要有屏蔽室窗 口法 和法蘭同軸法口_3]，都 是在頻域 以掃頻 的形式進(jìn)行 。 而對(duì)于材料電磁脈沖屏蔽效能 的時(shí)域測(cè)試方法并不 多 ，且大多是在參考現(xiàn)有測(cè)試標(biāo)準(zhǔn)要求 的基礎(chǔ)上改 進(jìn) 。
在 國 外 ，德 國 Hannover大 學(xué) 的 M．Koch 和 M Camp等對(duì)帶有導(dǎo) 電拉鏈 的織物屏蔽材料進(jìn)行 了 頻域屏蔽效能的研究 ，并使用 由開放橫 電磁(trans— verseelectromagnetic，TEM)波導(dǎo)組成 的系統(tǒng)對(duì)該材 料 制成的屏蔽包進(jìn)行 了屏蔽效能 的時(shí)域測(cè)試[5]。 H．Herlemann、M．Koch等使用 由開放的 TEM 波導(dǎo) 組成的瞬態(tài)場(chǎng)測(cè)試 系統(tǒng)對(duì)導(dǎo)電織物袋進(jìn)行測(cè)試 ，按 照 Klinkenbush提出的公式_7計(jì)算 了其瞬態(tài)屏蔽效 能l_8；緊接著 2008年對(duì)開有 1．9m×1．9m窗 口(加 載不同的屏蔽材料)的 3m×3m×2．5m 金屬屏蔽 體 ，進(jìn)行 了全電波暗室 內(nèi)的頻域測(cè)試 和 GTEM(Gi— gahertztransverseelectromagneticcel1)室 內(nèi)的 瞬態(tài) 屏 蔽效能測(cè)試 ]。JeongHwanKim和 JeongI1Park使 用 2幅 TEM 喇叭天線、脈沖發(fā)生器和示波器進(jìn)行
材料屏蔽效能的時(shí)域測(cè)試 ，測(cè)試帶寬達(dá)到 了 2GHz， 動(dòng)態(tài) 范 圍達(dá) 到 了 5O～ 6Od ]。MartinTRUHLAR 與 egRICHTER在波導(dǎo) 中間加載屏蔽織物材料 ， 通過測(cè)量透過的功率譜密度 ，計(jì)算 了材料在微波頻 段的屏蔽效能口 。在 國內(nèi)，解放軍理工大學(xué)的李炎 新等人研制 了一套小 型脈沖電場(chǎng)屏蔽 效能測(cè)試 系 統(tǒng) ，該系統(tǒng) 由脈沖電場(chǎng)發(fā)射設(shè)備和脈沖電場(chǎng)測(cè)試設(shè) 備構(gòu)成 。系統(tǒng)采用光纖測(cè)量設(shè)備 ，實(shí)現(xiàn)了數(shù)據(jù)采集 與處理的 自動(dòng)化，動(dòng)態(tài)測(cè)試范 圍達(dá) 97dBE]，并對(duì)各 種材料進(jìn)行 了試驗(yàn)測(cè)試_】。。6]；高成等人也研制 了小 型脈 沖磁場(chǎng)屏蔽效能測(cè)試設(shè)備口。引。西北核技術(shù)研 究所 的劉順坤等提出了使用“試件法”進(jìn)行屏蔽效能 的時(shí)域測(cè)試l_1，并使用該方法對(duì)某特種水泥材料 的 電磁脈沖屏蔽效能進(jìn)行了測(cè)量。
電磁脈沖作為一種寬頻帶 、高場(chǎng)強(qiáng)的瞬態(tài)信號(hào) ， 僅使用頻域測(cè)試并不能滿足材料的電磁脈 沖屏蔽效 能測(cè)試研究要求 。對(duì)屏蔽材料進(jìn)行 電磁脈沖屏蔽效 能的測(cè)試 ，需要搭建電磁脈沖的時(shí)域測(cè)試系統(tǒng)，一般 是使用 電磁脈 沖模擬器和電磁脈沖輻射裝置進(jìn)行。 其測(cè)量屬于強(qiáng) 電磁脈沖環(huán)境下的弱信號(hào)測(cè)量 ，為 了 減少測(cè)試系統(tǒng)和脈沖場(chǎng)間的干擾 ，測(cè)量系統(tǒng)一般采 用基于光纖傳輸?shù)碾姶琶}沖測(cè)量系統(tǒng) ，存在時(shí)域 測(cè)試系統(tǒng)準(zhǔn)備時(shí)間長 、脈沖激勵(lì)源重復(fù)性不好 、測(cè)試 結(jié)果相差較大的問題 。為進(jìn)一步簡化材料 電磁脈沖 屏蔽效能的測(cè)試方法 ，快速準(zhǔn)確地評(píng)價(jià)材料 的電磁 脈沖屏蔽效能 ，本文提出了基于法蘭 同軸法 的材料 電磁脈沖屏蔽效能 的時(shí)域測(cè)試方法 ，測(cè)量 了不同峰 值和脈寬的標(biāo)準(zhǔn)方波脈沖源激勵(lì)下加載屏蔽材料后 的時(shí)域波形 ，計(jì)算 了材料的頻域屏蔽效 能。通過 與 數(shù)值計(jì)算的對(duì) 比，分析了透射方波脈 沖的上升沿過 沖振蕩 ，提出了該方法及同軸裝 置使用與改進(jìn)的建 議 ，并使用能量 比值計(jì)算了不同峰值與脈寬 的時(shí)域 屏蔽效能 。
第 1章的數(shù)值計(jì)算表明由于方波脈沖頻譜成分 豐富，其上限頻率高于同軸單模傳輸 TEM 的頻率 ， 會(huì)在同軸 內(nèi)激起高次模 ，從而引起過 沖。但試驗(yàn)測(cè) 試中不僅有過沖還有振蕩 ，這是由于仿真所用材料 是平板材料 ，而試驗(yàn)所用材料是金屬紡織物屏蔽 材 料，脈沖信號(hào)在屏蔽材料 內(nèi)多次反射的原因。為進(jìn) 一 步觀察分析 ，將方波脈沖的寬度調(diào)整到 50ns進(jìn)行 觀察 ，如圖 lO(a)所示脈沖激勵(lì) 幅值為 400V，加載屏 蔽材料后的波形 ，圖 10(b)為局部放大圖。可看出上 升沿有 1個(gè)周期約 1ns的過沖振蕩 ，對(duì)應(yīng)到頻域 即 為 1GHz，這與圖 9中屏蔽效能曲線在 1GHz頻率的 屏蔽效能谷點(diǎn)一致。
按峰值比值計(jì)算圖 8所示的不同峰值及脈寬下 材料的峰值比值時(shí)域屏蔽效能 ，將結(jié)果列于表 2。由 于上升沿過沖振蕩 的原因，脈寬 100ns、幅值不 同時(shí) 的峰值 比值 時(shí)域屏蔽效能結(jié)果相差較 大，達(dá) 到了 3 dB以上。為了使時(shí)域屏蔽效能 的計(jì)算重復(fù)性更好、 更加一致 ，使用能量 比值的時(shí)域屏蔽效能來計(jì)算 ，其 結(jié)果列于表 2，可見結(jié)果 比較一致 ，重復(fù)性也得到了 很好 的提 高 。
電磁脈沖作為一種寬頻帶 、高場(chǎng)強(qiáng)的瞬態(tài)信號(hào) ， 評(píng)價(jià)材料對(duì)其的屏蔽效能 ，不能看成是連續(xù)波的簡 單疊加 ，僅使用 頻域測(cè)試并不能滿足材料 的電磁脈 沖屏蔽效能測(cè)試研究 。如本文使用脈沖激勵(lì)的時(shí)域 測(cè)試得到的屏蔽效能 曲線 (見 圖 9)在 1GHz頻率附 近有 1個(gè)明顯 的谷點(diǎn) ，而使用連續(xù)波激勵(lì) 的頻域測(cè) 試得到的屏蔽效能曲線(見 圖 7)則沒有 ，其 中原因還 需要進(jìn)一步的研究 。
